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第二章 静电场
1. 一个半径为R的电介质球,极化强度为P?Kr/r,电容率为?。
(1)计算束缚电荷的体密度和面密度: (2)计算自由电荷体密度; (3)计算球外和球内的电势;
(4)求该带电介质球产生的静电场总能量。
2222解:(1)?p????P??K??(r/r)??K[(1/r)??r?r??(1/r)]??K/r
2?p??n?(P2?P1)?er?Pr?R?K/R (2)D内??0E?P?P?/(???0)
?f???D内????P/(???0)??K/(???0)r2
(3)E内?D内/??P/(???0)
E外?D外?0?r???fdV4??0r2er??KRer
?0(???0)r2?外??E外?dr?Rr?KR
?0(???0)r?R?内??E内?dr??E外?dr?KR?(ln?)
???0r?02R4?rdr11?K21?2K2R2?4?r2dr(4)W??D?EdV? ?22(???0)2?0r22?0(???0)2?Rr4?K2?2??R(1?)()
?0???02. 在均匀外电场中置入半径为R0的导体球,试用分离变量法求下列两种情况的电势:
(1)导体球上接有电池,使球与地保持电势差?0; (2)导体球上带总电荷Q 解:(1)该问题具有轴对称性,对称轴为通过球心沿外电场E0方向的轴线,取该轴线
为极轴,球心为原点建立球坐标系。
当R?R0时,电势?满足拉普拉斯方程,通解为
bn)Pn(cos?) n?1Rn因为无穷远处 E?E0,???0?E0Rcos???0?E0RP1(cos?) 所以 a0??0,a1??E0,an?0,(n?2)
???(anRn?当 R?R0时,???0
所以 ?0?E0R0P1(cos?)?即: ?0?b0/R0??0,Word文档
bnP(cos?)??0 ?n?1nRn0b1/R02?E0R0
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所以 b0?R0(?0??0),3b1?E0R0,bn?0,(n?2)
3??0?E0Rcos??R0(?0??0)/R?E0R0cos?/R2???(R?R0)??0(2)设球体待定电势为?0,同理可得
3??0?E0Rcos??R0(?0??0)/R?E0R0cos?/R2???(R?R0)??0当 R?R0时,由题意,金属球带电量Q
(R?R0)(R?R0)
Q????0???nR?R0dS??0?(E0cos???0??02?2E0cos?)R0sin?d?d? R0?4??0R0(?0??0)
所以 (?0??0)?Q/4??0R0
3??0?E0Rcos??Q/4??0R?(E0R0/R2)cos?(R?R0)???
(R?R0)??0?Q/4??0R3. 均匀介质球的中心置一点电荷Qf,球的电容率为?,球外为真空,试用分离变量法求
空间电势,把结果与使用高斯定理所得结果比较。
提示:空间各点的电势是点电荷Qf的电势Qf/4??R与球面上的极化电荷所产生的电势的迭加,后者满足拉普拉斯方程。 解:(一)分离变量法
空间各点的电势是点电荷Qf的电势Qf/4??R与球面上的极化电荷所产生的电势的迭加。设极化电荷产生的电势为??,它满足拉普拉斯方程。在球坐标系中解的形
式为:
bn)P( ncos?)n?1Rnd????外(cnRn?nn?1)P( ncos?)Rn??0,?cn?0。 当R??时,?外?为有限,?bn?0。 当R?0时,?内????内(anRn???所以 ?内??? , ?外?anRnP(ncos?)nndnP(cos?) n?1nR由于球对称性,电势只与R有关,所以
an?0,(n?1) dn?0,(n?1) ??a0, ?外??d0/R ?内所以空间各点电势可写成?内?a0?Qf4??R
?外?d0R?Qf4??R
当R?R0时,由 ?内??外 得: a0?d0/R0
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由 ???内?n??0??外?0Qf?0d0Qf11得:??2,d0?(?) 22?n4??0?4?R04??R0R0Qf11?)
4?R0?0?QfQf11所以 ?内? ?(?)4??R4?R0?0?QfQfQf11 ?外??(?)?4??R4?R?0?4??0R (二)应用高斯定理
在球外,R>R0 ,由高斯定理得:?0E外?ds?Q总?Qf?Qp?Qf,(整个导体球的束缚电荷Qp?0),所以 E外?则 a0?Qf(?er ,积分后得:
4??0R2??QfQf ?外??E外?dR??dR?24??0RRR4??0RQf 在球内,R E内??Qf4??RR0R2er ,积分后得: ??内??E内?dR??E外?dR?R0Qf4??R?Qf4??R0?Qf4??0R 结果相同。 4. 均匀介质球(电容率为?1)的中心置一自由电偶极子pf,球外充满了另一种介质(电 容率为?2),求空间各点的电势和极化电荷分布。 解:以球心为原点,pf的方向为极轴方向建立球坐标系。空间各点的电势可分为三种电 荷的贡献,即球心处自由电偶极子、极化电偶极子及球面上的极化面电荷三部分的贡献,其中电偶极子产生的总电势为pf?R/4??1R。所以球内电势可写成: 3?i??'i?pf?R/4??1R3;球外电势可写成:?o??'o?pf?R/4??1R3 其中?'i和?'o为球面的极化面电荷激发的电势,满足拉普拉斯方程。由于对称性,?'i和?'o均与?无关。考虑到R?0时?'i为有限值;R??时?'o?0,故拉普拉 斯方程的解为: ?i???anRnP((R?R0) ncos?)nbnP(cos?)(R?R0) n?1nRn3n((R?R0) (1) 由此 ?i?pf?R/4??1R??anRPncos?)????on(n?1)?o?pf?R/4??1R3??bnR?P((R?R0) (2) ncos?)nWord文档