2015非线性光学复习
绪 论 非线性光学进展
发展阶段，重要事件（时间），著作 第一章
光与物质相互作用的经典理论
非简谐振子模型, 电极化强度 P(n), 极化率的一般性质 补充一 晶体学基面础
晶系的划分，晶体的对称性，点群表及国际符号，点群国际符号对应方向 补充二 晶体性质的数学描述
张量的基本知识，张量分量的坐标变换，对称矩阵及逆变换，坐标变换矩阵，宏观对称性对张量分量的约化 第三章 光波在非线性介质传播的电磁理论
光波在晶体中传播特性，波法线菲涅耳方程，光在单轴晶体中的传播规律，折射率椭球及折射率曲面，耦合波方程，相位匹配概念及方法，相位匹配条件及偏振分析 第四章 二阶非线性光学效应
线性电光效应，光学整流效应，谐波、和频及差频，有效非线性系数，光参量放大与振荡，参量振荡的频率调谐 第五章 三阶非线性光学效应
自聚焦效应、三次谐波的产生，四波混频，双光子吸收，受激Raman散射 第七章 四波混频与光学相位共轭
四波混频与光学相位共轭
第一章
非线性光学极化率的经典描述
线性光学过程的经典理论 1、光和物质相互作用的经典理论
组成物质的原子、分子，在入射光波电磁场作用下感生出电偶极矩， 运动产生电磁波辐射。 2、谐振模型
原子（分子）中电子在光频电磁场驱动下，作带阻尼的强迫运动。 3、光的散射与吸收、发射
非线性光学
可观察的非线性光学效应，通常要用激光，甚至脉冲强激光 1、非线性过程
A、强光在介质中感应出非线性响应（本构方程） B、介质反作用，非线性的改变光场（Maxwell eqs）2、电极化强度 P(n) （~38） 3、非简谐振子模型
ω02 x + a x2 + b x3 + … 谐振子 非简谐振子
线性 二阶 三阶 … 非线性
耦合波方程组
4、非线性光学极化率的对称性 ㈠ 两个普遍关系
真实性条件： 本征对易对称性: ???(n)?i(nj1)?(??;?,?,?)??jn?1nij1?jn(??;??1,?,??n) (E ,P实数)
(n)ij1?jn(???;?1,?,?n)?P?i(nj1)?jn(???;?1,?,?n)
?算符P代表数对(j1,?1),?,(jn,?n)的任何交换 ㈡ 透明(无损耗)介质:
① 完全对易对称性: 上式中的算符P还包括数对(i,??)与其它数对的任何交换.这一对称性把同一阶的不同非线性光学效应的极化率分量之间建立关系.
② Kleinman对称性: 当介质为弱色散时, 非线性光学极化率基本上与频率无关. 例如二阶非线性极化率?ijk称性时便有
?ijk(???;??,??)??jik(???;??,??)??jki(???;??,??)?? 它使极化率的独立分量数目大为减少. 简并度:
N! (M1?M2?......?Mr?N)
M1!M2!......Mr!(2)(2)(2)?(2)(???;??,??) 若满足此对
㈢ 空间对称性:
晶体具有空间对称性,各阶非线性极化率的分量之间有一定关系,使极化率的独立分量数目大为减少.
?设坐标变换：ei?Aijej，n阶张量T, 经过座标变换,变成T?
Tijk...l?AiaAjbAkc...AlfTabc...f
?进行,则有T??T。如果坐标变换是按对称操作R联合两式便可找到张量各
(n)?(n)分量之间的关系,从而减少了极化率的独立分量数目. 利用空间对称性还可以证明, 具有中心反射对称性的介质,必定不存在偶数阶的非线性光学效应.
补充 晶体学基础和数学描述
晶系的划分：7大晶系, 14种布拉菲格子 对称元素种类：对称中心(center of symmetry)，对称面(symmetry plane)，对称轴(symmetry axis)，倒转轴(rotoinversion axis)，映转轴(rotoreflection axis) 点群表及国际符号：32种点群（表1-4） 点群国际符号对应方向：（表1-6）
张量的基本知识：对称二阶张量，下标简化（表2-3） 张量分量的坐标变换: 张量正变换，逆变换 对称矩阵及逆变换，
坐标变换矩阵: （表2-5） 宏观对称性对张量分量的约化: 四方晶系化简，对称中心的化简，常用晶体化简。
非线性光学(复习)讲解
