第一节、三极管的基本特性
电流町以从hii向& ：
电谎不能从匕旋甸h
.1
申?不瞳在电就可以从心流向b
V
电流可以从心流禺h
电流不能在 ce
之间#动ce
之间W
动 Hl流不能从b流向“
C
1 基极b—(l )卩NP型
Y
电就吋以从b谎向
皐陨b -
NPN型
e
、三极管的等效模型
如图所示:
这就是三极管的内部结构模型、外部特性相当于两个二极管反向串联
二、三极管的基本电气特性
如图所示：
若给NPI型三极管的基极加上一个电流lb，若在集电极和发射极之间加上大 于零的正向电压Uce,就会有一个电流lc流进集电极。而且lc是lb的B倍(三极 管的B值大约在几十?几百之间)。
此时lc的大小电流与Uce大小无关。也就是说：Uc发生变化不会引起lc变化, 体现出lc具有受lb和B的乘积所控制的恒流源的性质。
如图所示：
一 X绐NPN型三极昔的基扱加上亠①电逼i也
lc 邛lb 与Uc
2＞若在集电极和发射笹之间， 加上大于o的正
也就基 血h
时电压u炖＞ 就盘产生一个集电根电廊ic? 而发生衰化 不且忙昱I啲陥. 合引 起[浅
It ＜] ----- 此対忙的大小电流坊Uce^^h无关?
67V
岌射极八
在几十至 几百之個
ie =lc*ib =plb*lb = cp*oib
玄发*MR4$Kle=k+ib=plb+ib= (p+1) lb 4. MletlttRI9￡1 *1JP倍』ifi视相等. 特别捺示：
如累用雪遇二矽酣fi亦同譯的电黔? 戟不合产生超嘶I帧电面* 選是因為三根售的外郃特性， 与二瞰T对接的结杓虽然有轴似之址， 但内部结枸与罟il二极普
it? ------------------ =(E-Ube)ff?t) -Rb =60k
(6.7V-D.7Vy60K =01mA
百著本處的不冏,
结论：
1、 三极管集电极电流Ic的大小受基极电流lb的控制。等于基极电流的B倍， lc= B lb 与集电极电压Uce无关。
2、 三极管发射极电流 le=lc+lb= B lb+lb= (B +1) lb
3、 lc与le相比只相差(B +1) /1倍，近视相等。lc= B lb与le= (B +1) lb 特别提示：如果用普通二极管组成同样的电路， 就不会产生类似的集电极电 流。这是因为三极管的外部特性与二极管对接的结构虽然有相似之处， 但内部结 构与普通二极管有着本质的不同。
三、二极管正向精密导通曲线
如图所示：
三极管基极与发射极之间的导通特性与二极管的特性相同
每个二极管的正向导通电压和导通曲线的曲率都不一样， 但正向微弱导通电 压大约都在0.5V;明显导通电压大约都在0.7V附近。导通电压与导通电流之间的 变化关系，大多数在导通电压每变化 20mV导通电流会变化一倍的系数左右。
如图所示：
电流可以从h流向G
电就不能从
电流不施从b就向c C
电流町以从c流向b
X
电流不能在3之圆电漁不能从f
电從可以从b流1% 亡
电谎可以从亡谦向b
A动
基极b—(^
Y
G
: PNP型
NPN型
作业：
1、 根据三极管特性判断三极管的类型， 根据三极管类型特性判断三极管的极性。 2、 根据lb和B计算lc,根据Ic和B计算lb,根据Ic和lb计算B。 3、 根据二极管导通电压计算导通电流，根据二极管导通电流计算导通电压，根 据二极管
导通电压的变化量计算导通电流的变化量。
4、 试一试如何用万用表找出b、c、e。
三极管的基本特性
