2017第34届全国中学生物理竞赛复赛理论考试试题和答案

由天下分享时间：2025/1/20 23:57:26 加入收藏我要投稿点赞

第34届全国中学生物理竞赛复赛理论考试试题解答

2017年9月16日

一、（40分）一个半径为r、质量为m的均质实心小圆柱被置于一个半径为R、质量为M的薄圆筒中，圆筒和小圆柱的中心轴均水平，横截面如图所示。重力加速度大小为g。试在下述两种情形下，求小圆柱质心在其平衡位置附近做微振动的频率：（1）圆筒固定，小圆柱在圆筒内底部附近作无滑滚动；（2）圆筒可绕其固定的光滑中心细轴转动，小圆柱仍在圆筒内

R 底部附近作无滑滚动。解：（1）如图，?为在某时刻小圆柱质心在其横截面上到圆筒中心轴的垂线与竖直方向的夹角。小圆柱受三个力作用：重力，圆筒对小圆柱的支持力和静摩擦力。设圆筒对小圆柱的静摩擦力大小为F，方向沿两圆柱切点的切线方向（向右为正）。考虑小圆柱质心的运动，由质心运动定理得

F?mgsin??ma ①

式中，a是小圆柱质心运动的加速度。由于小圆柱与圆筒间作无滑滚动，小圆柱绕其中心轴转过的角度?1（规定小圆柱在最低点时?1?0）与?之间的关系为

?? R??r(?1??) ②

R 由②式得，a与?的关系为

?1 d2?1d2? a?r2?(R?r)2 ③

dtdt考虑小圆柱绕其自身轴的转动，由转动定理得

d2?1 ?rF?I2 ④

dt式中，I是小圆柱绕其自身轴的转动惯量

1 I?mr2 ⑤

2由①②③④⑤式及小角近似

sin??? ⑥ 得

d2?2g ???0 ⑦

dt23(R?r)由⑦式知，小圆柱质心在其平衡位置附近的微振动是简谐振动，其振动频率为 f?1g ⑧

π6(R?r)（2）用F表示小圆柱与圆筒之间的静摩擦力的大小，?1和?2分别为小圆柱与圆筒转过的角度（规定小圆柱相对于大圆筒向右运动为正方向，开始时小圆柱处于最低点位置?1??2?0）。对于小圆柱，由转动定理得

2?12?d?1 ?Fr??mr?2 ⑨

?2?dt对于圆筒，同理有

22d?2 FR?(MR)2 ⑩

由⑨⑩式得

d2?1d2?2?21? ?F????r2?R2 ?

dtdt?mM?设在圆柱横截面上小圆柱质心到圆筒中心轴的垂线与竖直方向的夹角?，由于小圆柱与圆筒间做无滑滚动，有

R??r(?1??)?R?2 ?

由?式得

d2?d2?1d2?2 (R?r)2?r2?R2 ?

dtdtdt设小圆柱质心沿运动轨迹切线方向的加速度为a，由质心运动定理得 F?mgsin??ma ? 由?式得

d2? a?(R?r)2 ?

dt由????式及小角近似sin???，得

d2?2M?mg ???0 ? 2dt3M?mR?r由?式可知，小圆柱质心在其平衡位置附近的微振动是简谐振动，其振动频率为

f?12M?mg ?

2π3M?mR?r

评分参考：第（1）问20分，①②式各3分，③式2分，④式3分，⑤⑥式各2分，⑦式3分，⑧式2分；第（2）问20分，⑨⑩?式各2分，?式3分，???式各2分，?式3分，?式2分。二、（40分）星体P（行星或彗星）绕太阳运动的轨迹为圆锥曲线

k r? P C 1??cos?式中，r是P到太阳S的距离，?是矢径SP相对于极r 2L??A 轴SA的夹角（以逆时针方向为正），k?, 是LB GMm2S ?113?1?2RE P相对于太阳的角动量，G?6.67?10m?kg?s为引力常量，M?1.99?1030kg为太阳的质量，

D 2EL2??1?223为偏心率，m和E分别为P的质量和机械能。假设有一颗彗星绕太阳运

GMm动的轨道为抛物线，地球绕太阳运动的轨道可近似为圆，两轨道相交于C、D两点，如图所示。已知地球轨道半径RE?1.49?1011m，彗星轨道近日点A到太阳的距离为地球轨道半径的三分之一，不考虑地球和彗星之间的相互影响。求彗星（1）先后两次穿过地球轨道所用的时间；（2）经过C、D两点时速度的大小。

xdx23/21/2已知积分公式???x?a??2a?x?a??C，式中C是任意常数。

x?a3 2

解：

（1）由题设，彗星的运动轨道为抛物线，故

??1, E?0 ① 彗星绕太阳运动的轨道方程为：

k r? ②

1?co?s 彗星绕太阳运动过程中，机械能守恒

12L2&? mr?V?r??E?0 ③ 22mr2式中

Mm V?r???G ④

r当彗星运动到近日点A时，其径向速度为零，设其到太阳的距离为rmin，由③式得 L2Mm??Vr?G ⑤ ??min22mrminrmin由⑤式和题给条件得

L2RE ⑥ ?r?min2GMm23由③式得

dr2GML2??22 dtrmr或

dr dt? ⑦

22GML?22rmr设彗星由近日点A运动到与地球轨道的交点C所需的时间为?t，对⑦式两边积分，并利用⑥式得

REREdr1rdr ?t?? ⑧ ?RE?2rmin2GMR2GML3r?E?223rmr对⑧式应用题给积分公式得

RE1rdr?t? RE2GM?3REr?31 ?2GM3/21/2?2?RE?2RE?RE????RE????RE??? ⑨ 3333??????32103RE ?27GM由对称性可知，彗星两次穿越地球轨道所用的时间间隔为

32203RE T?2?t? ⑩

27GM将题给数据代入⑩式得

T?6.40?106s ? （2）彗星在运动过程中机械能守恒

1GMm mv2??E?0 ?

2r式中v是彗星离太阳的距离为r时的运行速度的大小。由?式有

2GM ? r当彗星经过C、D处时

rC?rD?RE ?

v?由??式得，彗星经过C、D两点处的速度的大小为

2GM vC?vD? ?

RE由?式和题给数据得

vC?vD?4.22?104m/s ?

评分参考：第（1）问28分，①式4分，②式2分，③式4分，④式2分，⑤式4分，⑥⑦⑧⑨⑩?式各2分；第（2）问12分，?式4分，????式各2分。

三、（40分）一质量为M的载重卡车A的水平车板上载有一质量为m的重物B，在水平直公路上以速度v0做匀速直线运动，重物与车厢前壁间的距离为L（L?0）。因发生紧急情况，卡车突然制动。已知卡

车车轮与地面间的动摩擦因数和最大静摩擦因数均为?1，重物与车厢底板间的动摩擦因数和最大静摩擦因数均为?2（?2??1）。若重物与车厢前壁发生碰撞，则假定碰撞时间极短，碰后重物与车厢前壁不分开。重力加速度大小为g。

（1）若重物和车厢前壁不发生碰撞，求卡车从制动开始到卡车停止的过程所花的时间和走过的路程、重物从制动开始到重物停止的过程所花的时间和走过的路程，并导出重物B与车厢前壁不发生碰撞的条件；

（2）若重物和车厢前壁发生碰撞，求卡车从制动开始到卡车和重物都停止的过程所经历的时间、卡车走过的路程、以及碰撞过程中重物对车厢前壁的冲量。解：

（1）若重物和车厢前壁不发生碰撞。

卡车在水平直公路上做匀减速运动，设其加速度大小为a1。由牛顿第二定律有

?1(M?m)g??2mg?Ma1 ①

由①式得

a1?BLA?1M?(?1??2)mMg

由匀减速运动公式，卡车从制动开始到静止时所用的时间t1和移动的距离s1分别为

22v0v0Mv0v0M? t1??，s1? ② 2a1?1M?(?1??2)m2ga1?1M?(?1??2)mg重物B在卡车A的车厢底板上做匀减速直线运动，设B相对于地面的加速度大小为a2。

由牛顿第二定律有

?2mg?ma2 ③

由③式得

a2??2mgm??2g

从卡车制动开始到重物对地面速度为零时所用的时间t2和重物移动的距离s2分别为 vv t2?v0?v0， s2?0?0 ④

2a22?2ga2?2g22由于?2??1，由②④二式比较可知，t2?t1，即卡车先停，重物后停。若s2?s1?L，重物B与车厢前壁不会发生碰撞，因此不发生碰撞的条件是

222v0v0(?1??2)(M?m)v0?? L?s2?s1? ⑤ 2a22a1?2[?1M?(?1??2)m]2g（2）由⑤式知，当满足条件

2(?1??2)(M?m)v0 L?s2?s1?

2?2[?1M?(?1??2)m]g时，重物B与车厢前壁必定发生碰撞。

设从开始制动到发生碰撞时的时间间隔为t，此时有几何条件

s2(t)?s1(t)?L ⑥

这里又可分为两种情况：t2?t?t1（重物在卡车停下后与车厢前壁发生碰撞）和t?t1（重物在卡车停下前与车厢前壁发生碰撞）。

（i）t2?t?t1，即卡车A在t1时停下，重物B继续运动，在t时与车厢前壁发生碰撞。

卡车停下的时间和向前滑动的距离是②给出的t1和s1，同时重物相对于地面向前滑动的距离是

1??v0t1?a2t12s22 ⑦ 2M?M(2?1??2)?2m(?1??2)?v0 ?2g??1M?(?1??2)m?2重物相对于车厢向前滑动的距离是

22M?M(2?1??2)?2m(?1??2)?v0v0M??s1?s2?2g?1M?(?1??2)m2g??1M?(?1??2)m?2

?(?1??2)(M?m)Mv??1M?(?1??2)m?22g20

如果

s?2?s1?L?s2?s1，即当

22(?1??2)(m?M)Mv0(?1??2)(M?m)v0?L?

2[?1M+(?1??2)m]2g2?2[?1M?(?1??2)m]g满足时，在车已停稳后重物仍会向前运动并且撞上车厢前壁。

从制动到重物B与车厢前壁碰撞前，重物B克服摩擦力做功。设在碰撞前的瞬间重物B相对地面的速度为v2，由动能定理有由⑧式得

1212mv2?mv0??2mg(s1?L) ⑧ 22(?1??2)M(?mv)20 v2?v?2?gs????2gL2(1L)2

?1M?(?1??)m220 设碰撞后瞬间重物B与卡车A的速度均为v，由于碰撞时间极短，碰撞前后动量守恒 mv2?(m?M)v ⑨ 由⑨式得

mm v?v2?m?Mm?M2(?1??2)(M?m)v0?2?2gL

?1M?(?1??2)m碰撞过程中重物B对车厢前壁的冲量为 mM I?Mv?0?m?M2(?1??2)(M?m)v0?2?2gL ⑩

?1M?(?1??2)m碰撞后，卡车和重物又一起运动了一段时间

vmv2? t?? ? ?1g?1?m?M?g再移动了一段路程

2?(?1??2)(M?m)v0?m2?=??2?gL s12? ? 2?1g2?1(m?M)2g??M?(???)m12?1?v2才最终停止下来（对于卡车而言，这是第二次停下来）。

重物撞上车厢前壁的时间是

v?v2??0 t2 ?

?2g 所以，从卡车制动到车和重物都停下所用的总时间为

?1?v?v2vmv2m??t??0t(i)?t2??0???v2?2g?1g(M?m)?2g??2g?1g(M?m)?? ?

2v?M?(?1??2)m(?1??2)(M?m)v0 ?0?1?2?2gL?2g?1?2g(m?M)?1M?(?1??2)m卡车移动的总路程则为

2[?1M(m?M)?(?1??2)m2]v0?2m2L(i)??? s1=s1+s1 ? 2?1(m?M)[?1M?(?1??2)m]g?1(m?M)2（ii）t?t1，即卡车还未停下，重物就与车厢前壁发生碰撞由⑨式的推导可知，条件t?t1可写成

(?1??2)m(?MM)v20 L?

2[?1M??(1??2m)2g]由匀减速运动学公式，⑥式成为

11 v0t?a2t2?(v0t?a1t2)?L

22解得碰撞发生的时间

2L2LM t? ?a1?a2(?1??2)(m?M)g?和重物B的速度v2?分别为在碰撞前的瞬间，卡车A的速度v1??v0?at1?v? v10a2LM2LM?， v?v?at?v?a120202(?1??2)(m?M)g(?1??2)(m?M)g ?

由碰撞前后动量守恒，可得碰撞后重物B和卡车A的共同速度v?为

??Mv1?mv2ma?Ma12LMv???v0?2m?Mm?M(?1??2)(m?M)g ?

2LMg?v0??1(?1??2)(m?M)由冲量定理和以上两式得碰撞过程中重物B对车厢前壁的冲量为

Mm2(?1??2)M?)?2(a1?a2)L?mgL ? I??M(v??v1m?Mm?M卡车运动时间为碰撞前后的两段时间之和，由t? t(ii)?t?2LM与?式可得

(?1??2)(m?M)gvv??0 ? ?1g?1g卡车总路程等于碰前和碰后两段路程之和

2v012v?2mL(ii)?? s1?v0t?a1t? ?

22?1g2?1gM?m[另解，将卡车和重物视为一个系统，制动过程中它们之间的摩擦力和碰撞时的相互作用力都是内力，水平外力只有地面作用于卡车的摩擦力（M?m)?1g。在此力作用下系统质心做加速度大小为?1g的匀减速运动，从开始到卡车和重物都停止时所经历的时间为

v t(ii)?0 ?

?1g系统质心做匀减速运动的路程为

2v0 ?xc=

2?1g设制动前卡车和重物的质心分别位于x1和x2；制动后到完全停下卡车运动了路程s1(ii)，两个

(ii)(ii)??x1?s1??x2?s1+L。于是有质心分别位于x1和x22??mx2?Mx1?mx2(M?m)s1(II)?mLv0Mx1??? ?xc=

M?mM?mM?m2?1g由此解得 s(ii)1?2v02?1g?mL ? M?m]

评分参考：第（1）问10分，①②③④⑤式各2分；第（2）30分，⑥式2分，⑦⑧⑨⑩?????式各2分，?????式各2分。

四、（40分）如俯视图，在水平面内有两个分别以O点与O1点为圆心的导电半圆弧内切于M点，半圆O的半径为2a，半圆O1的半径为a；两个半圆弧和圆O的半径ON围成的区域内充满垂直于水平面向下的匀强磁场（未画出），磁感应强度大小为B；其余区域没有磁场。

? P Q N O 半径OP为一均匀细金属棒，以恒定的角速度? 绕O

点顺时针旋转，旋转过程中金属棒OP与两个半圆弧均接触良好。已知金属棒OP电阻为R，

O1 两个半圆弧的电阻可忽略。开始时P点与M点重合。在t（0?t?圆O1交于Q点。求

（1）沿回路QPMQ的感应电动势；

（2）金属棒OP所受到的原磁场B的作用力的大小。解：

（1）考虑从初始时刻t?0至时刻0?t?M π?）时刻，半径OP与半

π，金属棒OP扫过的磁场区域的面积为 2? S?S扇形OPM?S扇形O1QM?S?O1QO ①

式中，S扇形OPM、S扇形O1QM和S?O1QO分别是扇形OPM、扇形O1QM和?O1QO的面积。由几何关系得

1 S扇形OPM?(?t)(2a)2 ②

21 S扇形O1QM?(2?t)a2 ③

2 S?O1QO?(asin?t)(acos?t) ④ 由①②③④式得

1 S?(2?t?sin2?t)a2 ⑤

2通过面积S的磁通量为

??BS ⑥ 由法拉第电磁感应定律得，沿回路QPMQ的感应电动势为 ???d? ⑦ dt式中，负号表示感应电动势沿回路逆时针方向（即沿回路QPMQ）。由⑤⑥⑦式得 ???(1?cos2?t)?a2B, 0??t?π ⑧ 2 8

当

πππ时的一样，即 ?t?时，沿回路QPMQ的感应电动势与t?2??2?π??t?π ⑨ 2 ???2?a2B, （2）在t时刻流经回路QPMQ的电流为 i?式中

R1?R? ⑩ R1L ? 2a这里，L为PQ的长。由几何关系得 L?2a?2acos?t, 0??t? L?2a, π ? 2π??t?π ? 2半径OP所受到的原磁场B的作用力的大小为

F?iLB ? 由⑧⑩???式得

2?a3B2π F?(1?cos2?t), 0??t? ?

R2由⑨⑩???式得

4?a3B2π F?, ??t?π. ?

评分参考：第（1）问22分，①②③④⑤式各2分，⑥⑦式各4分，⑧⑨式各2分；

第（2）问18分，⑩式4分，???式各2分，?式4分，??式各2分。

五、（40分）某种回旋加速器的设计方案如俯视图a所示，图中粗黑线段为两个正对的极板，其间存在匀强电场，两极板间电势差为U。两个极板的板面中部各有一狭缝（沿OP方向的狭长区域），带电粒子可通过狭缝穿越极板（见图b）；两细虚线间（除开两极板之间的区域）既无电场也无磁场；其它部分存在匀强磁场，磁感应强度方向垂直于纸面。在离子源S中产生的质量为

bDODPSm、带电量为q（q?0）的离子，

由静止开始被电场加速，经狭缝中的O点进入磁场区域，O点到极板

右端的距离为D，到出射孔P的距离为bD（常数b为大于2的自然数）。已知磁感应强度大小在零到Bmax之间可调，离子从离子源上方的O点射入磁场区域，最终只能从出射孔P射出。假设如果离子打到器壁或离子源外壁则即被吸收。忽略相对论效应。求（1）可能的磁感应强度B的最小值；（2）磁感应强度B的其它所有可能值；（3）出射离子的能量最大值。解：

（1）设离子从O点射入磁场时的速率为v，由能量守恒得

图a

DS图b

1 qU?mv2 ①

2由①式得

v?2qU ② m设离子在磁场中做匀速圆周运动的轨迹半径为r，有

v2 qBv?m ③

r由②③式得 r?12mU ④

Bq10

若

r?bDDbD 或 ?r?222则离子只能打到器壁或离子源外壁被吸收，不能从P射出。若离子从O射出后只运动半个圆周即从P射出，则

r?bD ⑤ 2将⑤式代入④式得，电子能够从P出射，可能的磁感应强度B的最小值为

Bmin?（2）若

22mU ⑥

bDqr?

D 2

则离子将穿过上极板进入电场区域，被减速到零后，又重新反向加速至进入时的速率，从进入处再回到磁场区域。设这样的过程进行了k次，然后离子将绕过两极板右端从下极板进入电场区域被加速，再穿过上极板进入磁场时能量增加到2qU，运动半径增加到 r1?2r?1?1r ⑦ 这样加速n次后，离子做圆周运动的半径rn为

rn?n?1r ⑧ 当满足条件

kr?rn?(n?1?k)r?或

r?bD 2(n?1?k)bD ⑨ 2时，离子可从P处射出。另一方面，显然有k?1，且

解得

2kr?D?2(k?1)r ⑩

DD?r? ?

2(k?1)k2由⑨⑩?式有

(n?1?k)解得

D2(k?1)?bD2?(n?1?k)D2k ?

(b?1)k?1?n?[(b?1)k?b]?1 ? 由④?式可得 k?222D2rmax?DBmax2q2mU?a2 ?

式中rmax是当B?Bmax时由④式定出的。因此k为不大于

a?a?的最大自然数?? 2?2??a? k??? ?

?2?由④⑨式知，磁感应强度B的其它所有可能值为

B?1r2mUq?2(n?1?k)bD2mUq 式中 k123 ?

n(b?1)2?1(b?1)222?1(b?1)232?12(b?1)2(b?1)222(b?1)2322(b?1)2?1(b?1)222?1(b?1)232?1?a?(b?1)???1?2?22?2b?1?2?2?2(b?1)?b?2?2?3(b?1)?b?2?2 ?

??a?????(b?1)?b??2??2??2?a?2?a?2?a?(b?1)?1(b?1)????2???2???2??（3）离子被电场加速了n?1次后，其出射能量为

E?(n?1)qU ?

对于满足?式的k，n可以取到最大值为[(b?1)k?b]2?2，再由?式，可得出射离子的能量最大值为

Emax?(nmax2??????a???1)qU???(b?1)???b??1?qU ?

?2???????评分参考：第（1）问12分，①②③④⑤⑥式各2分；第（2）问23分，⑦⑧式各2分，⑨式4分，??????式各2分，?式3分；第（3）问5分，?式3分，?式2分。

六、（40分）1914年，弗兰克-赫兹用电子碰撞原子的方法使原子从低能级激发到高能级，从而证明了原子能级的存在。加速电子碰撞自由的氢原子，使某氢原子从基态激发到激发态。该氢原子仅能发出一条可见光波长范围（400nm760nm）内的光谱线。仅考虑一维正碰。（1）求该氢原子能发出的可见光的波长；（2）求加速后电子动能Ek的范围；

（3）如果将电子改为质子，求加速质子的加速电压的范围。

已知hc?1240nm?eV，其中h为普朗克常数，c为真空中的光速；质子质量近似为电子质量的1836倍，氢原子在碰撞前的速度可忽略。解：

（1）由氢原子的能级公式

0ev

-0.85-1.51

13.6eV En??, n?1,2,n2可得氢原子的能级图如图所示。

①

?分别为可见光光子能量的上限E1?和下限E2-3.40

E1????E2hc?1hc??1240nm?eV?3.10eV ②

400nm1240nm?eV?1.63eV ③

760nm?2要能观察到可见光范围内的光谱线，发生跃迁的两能级的能量之差应在可见光的能量范围

1.63eV~3.10eV ④

-13.6

内。要仅能观察到一条可见光范围内的光谱线，由氢原子的能级图可知，只能将氢原子激发到第二激发态，即能级

n?3 ⑤ 氢原子第二激发态（n?3）到第一激发态（n?2）的能量差为

E32?E3?E2?(?1.51eV)?(?3.4eV)?1.89eV ⑥ 氢原子从第二激发态跃迁到第一激发态所发出的可见光的波长为

??hc?656nm ⑦ E32（2）要使氢原子能激发到能级n?3，需要提供的能量至少为

E31?E3?E1?(?1.51eV)?(?13.60eV)?12.09eV ⑧

设电子质量为me，电子碰撞前后的速度分别为v1和v2，氢原子碰撞前后的速度分别为u1?0（由题意）和u2，电子因激发氢原子而损失的能量为?E（被氢原子吸收为激发能）。由动

量和能量守恒有

mev1?mev2?Mu2 ⑨ 由⑨⑩式消去u2，得

222me(M?me)v2?2mev1v2?me(me?M)v1?2M?E?0 ?

111222mev1?mev2?Mu2??E ⑩ 222此式是关于v2的一元二次方程。注意到v2为实的常量，故方程?的系数应满足条件

22 (?2mev1)2?4me(M?me)[me(me?M)v1?2M?E]?0 ?

化简得

m12 Ek?mev1?(1?e)?E ?

2M 要使原子从基态仅激发到第二激发态，?E应满足

E31??E?E41 ? 式中E31已由⑧式给出，而

E41?E4?E1?(?0.85eV)?(?13.60eV)?12.75eV ? 由???式得

(1?由?式和题给条件得

12.10eV?Ek?12.76eV ? （3）如果将电子改为质子，?式成为

(1?mem)E31?Ek?(1?e)E41 ? MMmpM)E31?Ek?(1?mpM)E41 ?

式中mp为质子的质量。由?式和题给条件得

24.17eV?Ek?25.49eV ? 设加速质子的加速电压为V。由

eV?Ek （e为质子电荷）和?式得

24.17V?V<25.49V ?

评分参考：第（1）问14分，①②③④⑤⑥⑦式各2分；第（2）问20分，⑧⑨式各2分，⑩式各3分，?式2分，?式4分，?式2分，?式1分，??式各2分；第（3）问6分，???式各2分。

七、（40分）如气体压强-体积图所示，摩尔数为?的双原子理想气体构成的系统经历一正循环过程（正循环指沿图中箭头所示的循环），其中自A到B为直线过程，自B到

P P0 A 5A为等温过程。双原子理想气体的定容摩尔热容为R， P0/2 2B R为气体常量。

（1）求直线AB过程中的最高温度；

O V0/2 V0 V （2）求直线AB过程中气体的摩尔热容量随气体体积变化的关系式，说明气体在直线AB过程各段体积范围内是吸热过程还是放热过程，确定吸热和放热过程发生转变时的温度Tc；（3）求整个直线AB过程中所吸收的净热量和一个正循环过程中气体对外所作的净功。解：

（1）直线AB过程中任一平衡态的气体压强p和体积V满足方程

V0P?P02 ?PV0P0?0?V022V?此即

P?P3P0?0V ① 2V0根据理想气体状态方程有

PV??RT ② 式中T是相应的绝对温度。由①②式得

??P0?1?P0233?9PV00 T? ③ ?V?PV?V?V??0?0???R?V02?RV416?R??0?2由③式知，当

3 V?V0 ④

4时，气体达到直线AB过程中的最高温度 Tmax?9PV00 ⑤ 16?R（2）由直线AB过程的摩尔热容量Cm的定义有

dQ??CmdT ⑥ 由热力学第一定律有

dU?dQ?PdV ⑦ 由理想气体内能公式和题给数据有

dU??CVdT??由①⑥⑦⑧⑨式得

Cm?CV?由③式两边微分得

5RdT ⑧ 2P?1dVPdV5?3?R??P0?0V? ⑨ ?dT22V?dT0??2?RV0dV? ⑩

dTP0(3V0?4V)由⑩式代入⑨式得

C24VRm?21V0?3V?4V2 0由⑥⑩?式得，直线AB过程中，在V从

V02增大到34VdTdQ0的过程中，Cm?0，dV?0，故dV?0，吸热在V从321V04VdTdQ0增大到24的过程中，Cm?0，dV?0，故dV?0，吸热在V从

21V024增大到VdTdQ0的过程中，Cm?0，dV?0，故dV?0，放热由???式可知，系统从吸热到放热转折点发生在

V?V21c?24V0 处。由③式和上式得

T1?c??R??P0VV2?3PV?35PV000??? 02?64?R（3）对于直线AB过程，由⑥⑩式得 dQ??CdTdV?21V0?24V?216V?mdV4VP0dV???0?4V0?P?0dV 将上式两边对直线过程积分得，整个直线AB过程中所吸收的净热量为 V0V0 Q????216V?直线4??P?0dV?P?213V2?30?V0/2?V0?4V?V??PV00 0?V80/2 直线AB过程中气体对外所作的功为

W1P0V03直线?2(P0?2)(V0?2)?8PV00 等温过程中气体对外所作的功为

V0/2V0/2 W等温?PdV?PV0dV02V??PV00V?0V?02ln2 16

? ?

? ? ? ? ?

一个正循环过程中气体对外所作的净功为

3ln2 W?W直线?W等温?(?)PV00 ?

82评分参考：第（1）问10分，①②式各3分，④⑤式各2分；第（2）问20分，⑥⑦⑧⑨⑩?????式各2分；第（3）问10分，?????式各2分。

八、（40分）菲涅尔透镜又称同心圆阶梯透镜，它是由很多个同轴环带套在一起构成的，其迎光面是平面，折射面除中心是一个球冠外，其它环带分别是属

ddddddOF于不同球面的球台侧面，其纵剖面如右图所示。这样的结构可以避免普通大口径球面透镜既厚又重的缺点。菲涅尔透镜的设计主要是确定每个环带的齿形（即它所属球面的球半径和球心），各环带都是一个独立的（部分）球面透镜，它们的焦距不同，但必须保证具有共同的焦点（即图中F点）。已知透镜材料的折射率为n，从透镜中心O（球冠的顶点）到焦点F的距离（焦距）为f（平行于光轴的平行光都能经环带折射后会聚到F点），相邻环带的间距为d（d很小，可忽略同一带内的球面像差；d又不是非常小，可忽略衍射效应）。求（1）每个环带所属球面的球半径和球心到焦点的距离；（2）该透镜的有效半径的最大值和有效环带的条数。解：

（1）考虑单个球面的折射。如图，设某一与光轴距离为h的光线平行于光轴Z从折射率为n的介质中射向半径为R、球心位于C点的球面，入射点为球面上的A点，CA为球面半径，入射角为?，球面

CnA?R??hOFfZ外是空气，折射角为?，折射线与Z轴交点为F。由A作Z轴的垂线，垂足为O。由折射定律，有

sin??nsin?， ① 在?ACF中，由正弦定理有

CFAF? ② sin?sin?在?AOF中，由勾股定理有

AF?AO2?OF2 ③

R?CA?CO2?AO2 ④ 又

CO?CF?OF，AO?h，OF?f， ⑤ 由①②③④⑤式得

CF?nh?f

22 ⑥

⑦

22R?(nh2?f2?f)2?h2 ?(n?1)(h?f)?2nfh?f222在制作给定焦点和焦距的菲涅尔透镜时，应按⑥⑦式来确定各环带球面的球心位置和球半径，即对第k（k?0,1,2,）个环带球台，其球心在光轴上与焦点的距离应为

CkF?nhk2?f2?nk2d2?f2 ⑧ 球半径则为