人生在搏，不索何获
电荷守恒定律：电荷既不能被创造,也不能被消灭,它们只能从一个物体转移到另一个物体,或从
物体的一部分转移到另一部分,在任何物理过程中电荷的代数和总是守恒的． 膁电场力 薇库伦力 羈定义式 蒂膆 节名称 羄安培力 dF?Idl?B（微分膇 羇磁场力 羀洛仑兹力 洛仑兹力永远不对粒子做功 肅 肇涡旋电场力 涡旋电场对导体中电荷的作用力 式） 羃F??Idl?B（积分L式） 膄名称 螂电场强度（场强） 芇单位电荷在空间某处所受电场力的大小,与电荷在该点所受电场力方向一致的一个矢量． 芇电极化强度矢蒆磁场感应强度矢量 量 艿某点处单位体芇单位运动正电荷qv积内因极化而产生的分子电矩之在磁场中受到的最和. FmB?大力.即： Fm qvpi?i莇即：P? ?V肅毕奥-萨法尔定律： 袆磁化强度 莂单位体积内所有分子固有磁矩的矢量和?pm加上附加磁矩的矢量和.用??pm表示. 蒇 薁定义 F袇即：E?． q 莃p???p?均匀磁化：M?mm?V 蒄不均匀磁化：库伦定理： M?lim?V?0?P???pmm?V 蒃 电偶极距：Pe=ql力矩：L=P?E 薇电力线 肁）磁矩：Pm?ISnL?IS（n?B 袀 袅磁力线 芅静电场的等势面 羀就是一簇假想的曲线,其曲线上任一芆就是一簇假想的曲线,其曲线上蚃就是电势相等的点集定点的切线方向都与该点处的E方向一任一点的切线方向与该点B的方合而成的曲面. 义 致. 向相同. 0
人生在搏，不索何获 羀 (1)电力线的方向即电场强度的方向,肀(1)磁力线是无头无尾的闭合曲蒁(1)沿等势面移动电电力线的疏密程度表示电场的强弱． 线,不像电力线那样有头有尾,起荷时静电力不作功； 于正电荷,终于负电荷,所以稳恒 蚇(2)电力线起始于正电荷,终止于负电磁场是无源场． 膀(2)等势面的电势沿 荷,有头有尾,所以静电场是有源(散) 电力线的方向降低； 袃场； 肈(2)磁力线总是与电流互相套 性 合,所以稳恒磁场是有旋场． 膅(3)等势面与电力线质 莅(3)电力线不闭合,在没有电荷的地 处处正交； 方,任意两条电力线永不相交,所以静袃(3)磁力线的方向即磁感应强度 电场是无旋场． 的方向,磁力线的疏密即磁场的薅(4)等势面密处电场 强弱． 强,等势面疏处电场蚂静电场是保守场,静电场力是保守力． 弱. 膀名称 芀静电场的环路定理 薆磁场中的高斯定理 节静电场中场强沿任意闭合环路的线积分莀通过任意闭合曲面S的磁通量恒等于羂定义 (称作环量)恒等于零．即：?E?dl?0． 0.即：??B?dS?0 LS 羆说明的问题 蒀 螄电场的无旋性 羁磁场的无源性 电位差（电压）：单位正电荷的电位能差．即：UAB?BWABAAB???Edl． Aqq 莇磁介质：在磁场中影响原磁场的物质称为磁介质． 膂名称 螀电通量 蚁磁通量 肆电通量就是垂直通过某一面积的电力线的条蚁垂直通过某曲面磁力线的条数叫磁通量,用蚆定义 数,用?e表示.即：?e???EdS???EdScos? ?m表示.即：?m???BdS???BdScos? SSSS 螁名称 肇静电感应 螄定义 袁电场对电场中的物质的作用 膅在介质中求电（磁）场感应强度: 袁利用电介质时电场的高斯定理求电场感应强蒂方法 度 蒃磁化 蒇磁场对磁场中的物质的作用 袈利用磁介质中的安培环路定理求磁场感应强度 1
人生在搏，不索何获 芁 通过电介质中任一闭合曲面的电位移通量等艿磁场强度沿任意闭合路径的线积分(环量)等于该面包围的自由电荷的代数和． 于穿过以该路径为边界的面的所有传导电流的 代数和,而与磁化电流无关． 蚃原理 羁P???E（各向同性介质） e0莅M??H（各向同性介质） m 肀（1）分析自由电荷分布的对称性,选择适当的膀（1）分析传导电流分布的对称性,选择适当的高斯面,求出电位移矢量D． 莆环路,求出磁场强度H． 螇（2）根据电位移矢量D与电场E的关系,求出（2）根据磁场强度H与磁场感应强度矢量B的电场E． 关系,求出磁场感应强度矢量B． 芄解题 步骤 肇（3）根据电极化强度P与电场E的关系,求出薅（3）根据磁化强度M与磁场感应强度矢量B的电极化强度P． 肃关系,求出磁场强度M． （4）根据束缚电荷?e与电极化强度P关系,袂（4）根据磁化电流I0与磁化强度M关系,求出求出束缚电荷?e． 芀磁化电流I0． 电（磁）场能量： 膈电场 芇磁场 薁电磁波 莀能量密度 蕿能量 螅位移电流与传导电流比较 蚄静电场 蒀涡旋电场 蒀电荷 膆变化的磁场 莃不同点 薀电力线不闭和 薇电力线闭和 蚀相同点 羈对电荷都有力的作用 螆传导电流 袄 蒆位移电流 膁自由电荷运动 产生焦耳热 变化的电场 不产生焦耳热 蚆 膄 肄产生等效的磁效应 2
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羃四种电动势的比较： 蝿电动荿产生原因 势 螂动生 衿洛仑兹力：F?qv?B 蒆感生 薁自感 袇互感 螆计算公式 涡旋电场力：F?qE涡 自身电流变化：N?m?LI dI1dI?12??M2关系：M?kL1L2 dtdt芄 罿 羆?21?MI1?12?MI2 相互电流变化：薄?21??M 楞次定律：闭合回路中感应电流的方向，总是使得它所激发的磁场来阻止引起感应电流的磁通量的变化。 芈高斯定理和环路定理： 莄静电场 莃涡旋电场 聿恒定磁场 虿涡旋磁场 膅高斯定理 蚀环路定理 螇麦克斯韦方程组： 麦克斯韦方程组的微分形式 薈麦克斯韦方程组的积分形式 ?Dx?Dy?Dz????=??D 电场的性质 ?x?y?z聿 磁场的性质 变化电场和磁场的联系 变化磁场和电场的联系 关系式（各相同性介质） 恒流电流场 磁场的物质性 (1)独立存在 (2)具有粒子性(光子) (3)有质量、能量、动量 (4)可与实物粒子转换(e+…+e-γ) ?Bx?By?BZ???0=??B ?x?y?z 电磁波的主要波性质 (1)电磁波是横波 (2)E和H同位相同周期变化 3
人生在搏，不索何获 (5)无静止质量 (3)?E??H (6)只能以光速运动 (7)有“可入”性，即多种场和一个实物可同(4)E和H的振幅都正比于?2 时占有一个空间 (5)v?1?? 11122 SH??0cE0??0cH0222(6)辐射强度：S?E?HS?电场和磁场的本质及内在联系： 运动 电荷 电流 激发电场 变化 变化 激发磁场 静电场问题求解 基础问题 1.场的唯一性定理： ①已知V内的自由电荷分布 ②V的边界面上的?值或??/?n值， 则V内的电势分布，除了附加的常数外，由泊松方程 及在介质分界面上的边值关系 唯一的确定。 两种静电问题的唯一性表述： ⑴给定空间的电荷分布，导体上的电势值及区域边界上的电势或电势梯度值?空间的电势分布和导体上的面电荷分布（将导体表面作为区域边界的一部分） ⑵给定空间的电荷分布，导体上的总电荷及区域边界上的电势或电势梯度值?空间的电势分布和导体上的面电荷分布（泊松方程及介质分界面上的边值关系） 2.静电场问题的分类：
分布性问题：场源分布??E电场分布
边值性问题：场域边界上电位或电位法向导数?电位分布和导体上电荷分布 3.求解边值性问题的三种方法： 分离变量法
①思想：根据泊松方程初步求解?的表达式，再根据边值条件确定其系数
电像法 ①思想：根据电荷与边值条件的等效转化，用镜像电荷代替导体面（或介质面）上的感应电荷（或极化电荷） 格林函数法
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电磁场公式总结
