由图可见，当加速电压达到3.175v左右，透射电流Ip发生突变 2）室温下，散射电流Is与加速电压Ea的关系
经计算拟合后
1）几何因子f和Ea的关系
电子能量在很低的时候，f随着能量的增大先是有个迅速的增加，而后迅速减小。当Ea>2.3v后，f随着电子能量的增加而缓慢减小，最终基本稳定在0.03v左右。
2）Q与Ea的关系曲线
由图可看出，Ea=2.958即Ea=8.75时，Q的值出现极大值，说明散射截面出现极大值。随着Ea的减小，在Ea=1.162即Ea=1.35附近，散射截面出现极小值，且接近于零。此时，气体原子呈现所谓的“透明”现象，即电子经过原子气体时，几乎不与原子发生碰撞而径直透过，再进一步降低电子能量，散射截面将迅速增大。
（二）测量氙原子的电离电位
采用三极管法，即把充氙闸流管视为三极管，并在板极P对阴极K加一负电位（可取
0.5v左右。在氙原子电离之前，板极上没有电流，当电离发生时，板极P将接收到离子流。
管内充有氙—氪混合气体，氙和氪的第一电离电位分别为12.13v 灯丝电压调至1.88v，Ec为0.49v
1）室温下，透射电流Ip与加速电压Ea的关系曲线
由图中可看出，在Ea=12.194v后，透射电流突然增大，说明了这个时候原子发生了电离。
氙原子的第一电离电位 理论值：12.13eV 测量值：12.194eV 误差： 0.528%
2）室温下，散射电流和加速电压Ea的关系曲线
氪的第一电离电位 理论值：14.00eV 测量值：13.701eV 误差： 2.136%
【实验讨论】
1、为什么冉绍尔实验中常使用惰性气体？
因为惰性气体的原子最外层是8个电子，结构最稳定，所以电离能相对比较高，
便于我们在一个较大的范围内研究电子能量与散射截面的关系。
2、ZQI0.1/1.3型充气闸流管的阴极是傍热式氧化物阴极，灯丝的正常工作电压为6，3V，而在实验中我们应降压使用，为什么呢？
这是为了减小空间电荷的影响，因为阴极温度较低时电子的热动能也较小。我们希望的是电子能量通过加速电压Ea来反映，灯丝电压过高会使电子的初动能过大，影响实验结果。
3、为什么把充气闸流管的管端部分浸到温度为77K的液氮中？
因为77K的温度已经低于闸流管内的氙气的液化温度（经查资料得，氙原子的液化温度在166.4K），这时候管内的氙气都液化了，相当于把管子抽了真空，电子打入的时候就自然不会与原子碰撞，而是直接穿过等势空间。
4、实验中，由于电子一部分才穿越S上的矩形孔，穿过的电子在等势区又经过散射，所以最终能到达P极板的电子并不多，所以Ip很小，实验中所连接P极的导线中有一根分出来的导线，需要接地的，这是为了防止外界因素对Ip的干扰。
5、要注意始终保持阴极温度不变！这样才能保证在相同的电子能量“背景”下实验，数据才能有可比性。要保持阴极温度不变，就必须在转换环境时（低温测量和室温测量的两个环境）保证Ip+Is=Ip*+Is*，需要手动调节。因为不可能使等式完全相等，所以实验因此会产生一点误差，不过误差很小，并不影响实验的进行。
6、在低温状态下测量，实验中不可避免的是需要向保温瓶内加液氮，以保证闸流管一直是浸没在液氮里。加液氮的过程会产生误差。
7、处理液氮时要小心。不要装得太满；闸流管只要浸没一部分，不可使金属管座接触液氮，否则，管子容易炸裂。
将闸流管浸入液氮的过程需要缓慢进行，防止液氮飞溅，导致汽化过快。因为液氮
汽化较快，所以在测量到拐点左右时要快速、并取多一些的点测量，不要在这个时候加液氮。
8、用量子力学定性解释冉绍尔-汤森效应
冉绍尔-汤森效应实验
