第六章 近独立粒子的最概然分布教案

热力学与统计物理 课程教案

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授课内容(教学章节): 第六章 近独立粒子的最概然分布 主讲教师： 教材分析: 从本章开始着重阐述物质微观运动状态的描述以及微观运动的规律，玻耳兹曼系统和玻色系统费米系统等，即统计物理学部分。内容难度、深度均超出了前四章。用到了较多的数学知识、原子物理学和统计物理学的概念。因此，在本章教学中紧密结合先前知识对难点加以分解，同时引导学生用新的思维方式研究物质的微观运动。 教学目标: 知道微观粒子运动状态的经典描述和量子描述，掌握系统微观运动状态的描述，理解分布和微观状态的概念及其关系，掌握玻耳兹曼系统、玻色系统和费米系统的区别和联系，理解与之对应的三种分布并会推导。知道等概率原理，经典极限条件等。培养学生用统计学和数学建模等方法探讨物理问题。 教学重点与教学难点: 教学重点：系统微观运动状态的描述、分布与微观状态的概念、玻耳兹曼系统、玻色系统和费米系统及其分布。 教学难点：玻耳兹曼系统、玻色系统和费米系统及其三种分布的推导和物理意义。 教学内容 6.1粒子运动状态的经典描述 6.2粒子运动状态的量子描述 6.3系统微观运动状态的描述 6.4等概率原理 6.5分布和微观状态 6.6玻耳兹曼分布 6.7玻色分布和费米分布 6.8三种分布的关系 教学方法与手段 以讲授为主，结合多媒体教学，三种分布及其关系采用讨论法展开教学。 课后作业 6.1 6.2 6.3 6.4 6.5 小论文 1、在量子力学中全同粒子既然不能分辨，那么如何来描述系统的微观运动状态？ 2、满足经典极限条件时玻色分布和费米分布在形式上都过渡到玻耳兹曼分布的形式，其物理意义是否相同？ 教材与参考资料 教材：热力学与统计物理 汪志诚 高等教育出版社 主讲教师：

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授课地点 授课班级 热力学与统计物理 课程教案 第六章 近独立粒子的最概然分布 6.1 粒子运动状态的经典描述

首先介绍如何描述粒子的运动状态。这里说的粒子是指组成宏观物质系统的基本单元，例如气体的分子，金属的离子或电子，辐射场的光子等等。粒子的运动状态是指它的力学运动状态。如果粒子遵从经典力学的运动规律，对粒子运动状态的描述称为经典描述；如果粒子遵从量子力学的运动规律，对粒子运动状态的描述称为量子描述。

1、粒子运动状态经典描述的两种方法

设粒子的自由度为r。经典力学告诉我们，粒子在任一时刻的力学运动状态由粒子的r个广义坐标q1,q2,?,qr和与之共轭的r个广义动量p1,p2,?,pr在该时刻的数值确定。粒子能量ε是其广义坐标和广义动量的函数：

ε?ε?q1,q2,?,qr;p1,p2,?,pr? 如果存在外场，ε还是描述外场参量的函数。

为了形象地描述粒子的力学运动状态，用q1,q2,?,qr；p1,p2,?,pr共2r个变量为直角坐标，构成一个2r维空间，称为μ空间。粒子在某一时刻的力学运动状态（q1,q2,?,qr；p1,p2,?,pr）可以用μ空间中的一点表示，称为粒子力学运动状态的代表点。当粒子运动状态随时间改变时，代表点相应地在μ空间中移动，描画出一条轨道。

2、下面介绍统计物理中用到的几个例子 （1）、自由粒子：

自由粒子不受力的作用而自由运动，当在三维空间中运动时，它的自由度为3。粒子在任一时刻的位置可由坐标x,y,z确定，与之共轭的动量为：

px?mx,py?my,pz?mz 自由粒子的能量就是它的动能：ε?对应的μ空间是6维的。

主讲教师：

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???122px?py?pz2， 2m?? 热力学与统计物理 课程教案

（2）线性谐振子

对于自由度为1的线性谐振子，在任一时刻，粒子的位置由它的位移x确定，与之共轭的动量为px?mx，它的能量是其动能和势能之和：

p2A2p21???x??m?2x22m22m2

?以x和p为直角坐标，可构成二维的μ空间，振子在任一时刻运动状态由μ空间中的一点表示。如果给定振子的能量ε，对应点的轨迹是上式所确定的椭圆，标准形式为：

p2x2??12?2m?m?2

（3）转子

考虑质量为m的质点A被具有一定长度的轻杆系于原点O时所作的运动。 质点的位置由坐标x,y,z确定。质点的能量就是它的动能：

1??2?2?2?ε?m?x?y?z?? 2???用球极坐标r,θ,φ描述质点的位置：x?rsinθcosφ,y?rsinθsinφ,z?cosθ，

1??22?222?2?质点的能量可以表为：ε?m?。若质点与原点的距离保r?rθ?rsinθφ???2??1?2?222?2?持不变即r?0，于是上式简化为：ε?m?，引入与之共轭的rθ?rsinθφ???2???动量：pθ?mrθ,pφ?mrsinθφ，则上式可表为：ε?2?22?21?212?2 rp?pθ?φ?。

2I?sin2θ?前面讨论的质点是被看作转子的一个例子。转子是这样的一个物体，它在任何时刻的位置可以由其主轴在空间的方位角θ,φ确定。在统计物理中将双原子分子绕其质心的转动看作转子。

主讲教师：

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热力学与统计物理 课程教案 6.2 粒子运动状态的量子描述

1、德布罗意关系

微观粒子（光子、电子、质子、中子乃至原子、分子等等）普遍地具有粒子和波动的二象性。一方面它们是客观存在的单个实体，另一方面在适当的条件下又可以观察到微观粒子显示干涉、衍射等等为波动所特有的现象。

德布罗意提出能量为ε、动量为p的自由粒子联系着圆频率为ω、波矢为k的平面波，称为德布罗意波。能量ε与圆频率ω，动量p与波矢k的关系为：

ε??ω， p??k 即德布罗意关系，适用于一切微观粒子。 常量：??h，h和?都称为普朗克常量，是量子力学的基本常量。其数值为： 2π h?6.626?10?34J.s ??1.055?10?34J.s 2、测不准原理

粒子和波动二象性的一个重要结果是微观粒子不可能同时具有确定的动量和坐标。如果以?q表示粒子坐标q的不确定值，?p表示粒子动量p的不确定值，则在量子力学所容许的最精确的描述中，?q与?p的乘积满足：

?q?p?h 上式称为不确定关系。不确定关系表明，如果粒子的坐标具有完全确定的数值即?q?0，粒子的动量将完全不确定即?p??；反之，当粒子的动量具有完全确定的数值即?p?0时，粒子的坐标将完全不确定即?q??。这生动地说明了粒子的运动不是轨道运动。

在经典力学中，粒子可同时具有确定的坐标和动量，这并不是说我们可以任意的精确度做到这一点，而是说在经典力学中，原则上不允许对这种精确度有任何限制。由于普朗克常量数值非常小，不确定关系在任何意义上都不会跟宏观物理学的经验知识发生矛盾。

在量子力学中微观粒子的运动状态称为量子态。量子态由一组量子数表征，这组量子数的数目等于粒子的自由度数。下面举例加以说明。

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3、量子态的描述 （1）、自旋

考虑一个粒子，质量为m，电荷为?e，自旋角动量量子数为旋磁矩μ与自旋角动量S之比为：

μe?? Sm1。粒子的自2如果加上沿z方向的外磁场，磁感应强度为β，则粒子自旋角动量在外磁场

?。自旋磁矩在外磁场方向的投影相应2e?e?β。 为μZ??。粒子在外磁场中的势能为：μ?β??2m2m方向的投影SZ有两个可能值，即SZ??将SZ表为SZ?ms?，描述粒子的自旋状态只要一个量子数ms，它只能取两个分立的值?1。 2（2）、线性谐振子

在原子物理课讲过，圆频率为ω的线性谐振子，能量的可能值为：

1??εn??ω?n??,n?0,1,2?

2??其中n是表征线性谐振子的运动状态和能量的量子数。上式给出的能量值是分立的，分立的能量称为能级。线性谐振子的能级是等间距的，相邻两能级的能量差为?ω，其大小取决于振子的圆频率。 （3）、转子

M2转子的能量：ε?

2I在经典理论中，M2原则上可以取任何正值。原子物理课讲过，在量子理论中M2只能取分立值：M2?l?l?1??2,l?0,1,2?

对于一定的l，角动量在某一z轴的投影Mz只能取分立值：

Mz?m?，m??l,?l?1,?,l

共2l?1个可能的值。这就是说，在量子理论中自由度为2的转子的运动状态由l、m两个量子数表征。m的取值与经典运动平面的取向相应。在经典理论中运动平面在空间的取向是任意的，而在量子理论中m只能取上述分立值，称为

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